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421 bis 427

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  Botenteilchen

  Das Photon ist ebenfalls ein Elementarteilchen und ist daher durch seine Ruhe- Masse m_ gamma = 0 und seine Ladungen eindeutig charakterisiert: Es besitzt weder eine elektrische, noch eine schwache oder starke Ladung, d. h. Z_ gamma = 0 , I_ gamma = 0 und vec
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:7500" }

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  Theoretische Herleitung der Formel für die Spannenergie

  1 Warum reden wir auf einmal von der Dehnung s_ rm max ? Wir wollen doch eine Formel herleiten, mit der wir die Spannenergie einer um eine Strecke der Länge s gespannten Feder berechnen können. s ist also für uns ein fester, vorgegebener Wert von z.B. s=10 , rm cm . Nun
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:12134" }

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  FRANCK-HERTZ-Versuch mit Hg - Messwertaufnahme mit Multimeter IBE der FU Berlin/QUA-LiS NRW

  Hinweis Ist die kinetische Energie des Elektrons größer als 4 , 9 , rm eV , kann die gleiche Anregung des Quecksilberatoms stattfinden. Das Quecksiberatom nimmt aber nur die Energie von 4 , 9 , rm eV auf, die überschüssige Energiemenge trägt das Elektron in Form von kinetischer
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:16933" }

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  Experimentelle Herleitung der Formel für die kinetische Energie Simulation

  Zusammenfassung der Ergebnisse der zwei Teilversuche Aus dem ersten Teilversuch ergibt sich E_ rm kin sim m bei konstantem v . Aus dem zweiten Teilversuch ergibt sich E_ rm kin sim v^2 bei konstantem m . Zusammengefasst ergibt sich [E_ rm kin sim m cdot v^
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:12111" }

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  Wesenszug 3: Eindeutige Messergebnisse

  Unterscheidung zwischen Eigenschaft und Messung In der Quantenmechanik macht daher es einen Unterschied, ob ein Quantenobjekt eine Eigenschaft besitzt oder ob du an ihm eine Eigenschaft misst. Ein Quantenobjekt muss eine bestimmte Eigenschaft wie den Ort nicht unbedingt besitzen.
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:9247" }

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  Experimentelle Herleitung der Formel für die potentielle Energie Simulation

  Zusammenfassung der Ergebnisse der drei Teilversuche Aus dem ersten Teilversuch ergibt sich E_ rm pot sim h bei konstantem m und konstantem g Aus dem zweiten Teilversuch ergibt sich E_ rm pot sim m bei konstantem h und konstantem g Aus dem dritten
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:12109" }

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  Interferenzfähigkeit von Photonen im Quantenradierer

  Konsequenzen für die Eigenschaften von Quantenobjekten Die Überlegungen zu den verschiedenen Experimenten zeigen, dass es nicht möglich ist, dem Photon Eigenschaften zuzuschreiben, die unabhängig vom Messaufbau existieren: Solange die Lichtwege im Interferometer nicht prinzipiell durch
  

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  { "LEIFI": "DE:LEIFI:14832" }

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