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Ergebnis der Suche nach: (Freitext: SCHWINGUNGEN)
Es wurden 91 Einträge gefunden
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Harmonische Schwingung
Eine Harmonische Schwingung basiert auf der periodischen Energieumwandlung zwischen zwei Energieformen. Dieser Vorgang wird am Beispiel Federpendel ausführlich beschrieben und mit Animationen verständlich gemacht.
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{ "HE": "DE:HE:1320636" }
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Analogien zwischen mechanischen und elektromagnetischen Schwingungen
In dieser Unterrichtseinheit wird anschaulich gezeigt, dass die Struktur aller Schwingungen in den meisten Fällen sehr gut mit der von mechanischen Schwingungen verglichen werden kann. Egal, ob es sich um Feder- oder Pendelschwingungen, Wasserwellen oder elektromagnetische Schwingungen handelt sie folgen alle den gleichen Abläufen.
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{ "LO": "DE:LO:de.lehrer-online.un_1007917" } -
Elektromagnetischer Schwingkreis stark gedämpft - aperiodischer Grenzfall Theorie
Ladung auf dem Kondensator Aufgabe Weise nach, dass im aperiodischen Grenzfall die Funktion Q t = hat Q cdot left 1 + delta cdot t right cdot
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:15472" } -
Federschwingung mit Ultraschallsensor
Beobachtung und Auswertung Joachim Herz Stiftung Abb. 4 Zeit-Kraft-Diagramm beim FederpendelEs ergeben sich die in Abb. 4 gezeigten Diagramme. Ein Glättung der Messwerte ist hier nicht erforderlich und die
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:17557" } -
Elektromagnetischer Schwingkreis gedämpft
3. Fall: delta^2 > omega_0 ^2 starke Dämpfung, Kriechfall Im Fall delta^2> omega_0 ^2 hat die Differentialgleichung die Lösung [Q t = hat Q cdot frac 1 2 cdot lambda left left lambda + delta right cdot e^ lambda cdot t +
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:7521" } -
Schwingende Boje
Bewegung einer schwingenden Boje Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen y 0 = y_0 und v 0 = dot y 0 = 0 wird die Bewegung einer schwingenden Boje mit der Dichte rho_ rm B und der Länge
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:8978" } -
Federpendel stark gedämpft - aperiodischer Grenzfall Theorie
Elongation des Körpers Aufgabe Weise nach, dass im aperiodischen Grenzfall die Funktion x t = hat x cdot left 1 + delta cdot t right cdot e
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:15490" } -
Fadenpendel Simulation mit Versuchsanleitung
Ergebnis Die Schwingungsdauer T eines Fadenpendel ist abhängig von der Fadenlänge l und dem Ortsfaktor g und berechnet sich durch [T = 2 cdot pi cdot sqrt frac l g ]Die Schwingungsdauer ist insbesondere
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:12515" } -
Elektromagnetischer Schwingkreis ungedämpft
Vergleich zwischen elektromagnetischem Schwingkreis und Federpendel Wir vergleichen nun die Schwingungsgleichung für den elektromagnetischen Schwingkreis [ ddot Q t + frac 1 L cdot C cdot Q t = 0 ]sowie deren Lösung für die Anfangsbedingungen Q 0 = hat Q und I 0 = dot Q
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:7520" } -
Kettenpendel
Bewegung des Kettenpendels Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen y 0 = y_0 und dot y 0 = 0 wird die Bewegung eines Kettenpendels mit einer Kette der Länge L beschrieben durch die Zeit-Ort-
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:8714" }
