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Ergebnis der Suche nach: (Freitext: BEWEGUNG) und (Quelle: LEIFIphysik)
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Gleichförmige Bewegung auf der Luftkissenschiene
Ergebnis Aufgabe In beiden Teilversuchen hast du Geschwindigkeiten ermittelt. Erläutere den Unterschied zwischen der Geschwindigkeit im 1. Teilversuch und
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:15433" }
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Gleichmäßig beschleunigte Bewegung auf der Luftkissenschiene
Vergleich der Auswertungen Aufgabe Beschreibe, ob deine Auswertung aus dem 1. Teilversuch zur Auswertung aus dem 2. Teilversuch passt. Diskutiere mögliche
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:16604" }
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Zusammenhang der Diagramme
Vom Zeit-Geschwindigkeit-Diagramm zum Zeit-Ort-Diagramm
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:7550" }
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Flüssigkeitspendel
Bewegung des Flüssigkeitspendels Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen y 0 = y_0 und dot y 0 = 0 wird die Bewegung eines Flüssigkeitspendels mit einer Flüssigkeitssäule der Länge L
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:8713" }
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Bewegung der Himmelskörper
Drehung der Erde um das Zentrum der Milchstraße Abb. 4 Drehbewegung einer Spiralgalaxie
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:7548" }
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Kettenpendel
Bewegung des Kettenpendels Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen y 0 = y_0 und dot y 0 = 0 wird die Bewegung eines Kettenpendels mit einer Kette der Länge L beschrieben durch die Zeit-Ort-
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:8714" }
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Schwingende Boje
Bewegung einer schwingenden Boje Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen y 0 = y_0 und v 0 = dot y 0 = 0 wird die Bewegung einer schwingenden Boje mit der Dichte rho_ rm B und der Länge
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:8978" }
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Doppeltes Federpendel
Bewegung des doppelten Federpendels Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen x 0 = x_0 und v 0 = dot x 0 = 0 wird die Bewegung eines doppelten Federpendels mit einem Pendelkörper der Masse m und
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:9225" }
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Herleitung des dritten KEPLERschen Gesetzes
Bei der Herleitung des ersten KEPLERschen Gesetzes hatten wir bereits festgestellt, dass bei der Bewegung von Trabanten um einen Zentralkörper unter dem Einfluss der Gravitationskraft der Drehimpuls vec L konstant ist: [ vec L = vec r times vec p = m cdot left vec r times
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:9309" }
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Schräger Wurf Simulation mit GeoGebra
Erkundungsaufgabe Aufgabe Richte die Wurfparabel in der 3D-Ansicht so aus, dass du nur die Bewegung des Körpers in x -Richtung beobachten kannst. Triff
Details { "LEIFI": "DE:LEIFI:17427" }