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Es wurden 21 Einträge gefunden
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Fadenpendel Simulation von PhET
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:8203" }
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Blattfederpendel hängend
Hinweise •Häufig wird fälschlicherweise behauptet, dass die beschleunigende Kraft beim Blattfederpendel die vektorielle Summe aus Gewichtskraft und Kraft der Blattfeder sei. Hierbei wird übersehen, dass die Blattfeder nicht nur die Komponete der Gewichtskraft orthogonal zur Bahn
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:8979" } -
Feder-Schwere-Pendel
Alle ausklappen Alle zusammenklappen Herleitung Gesucht ist eine Lösung von Gleichung *** , d.h. eine Funktion y t , deren zweite Ableitung
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:8946" } -
Fadenpendel Simulation mit Versuchsanleitung
Ergebnis Die Schwingungsdauer T eines Fadenpendel ist abhängig von der Fadenlänge l und dem Ortsfaktor g und berechnet sich durch [T = 2 cdot pi cdot sqrt frac l g ]Die Schwingungsdauer ist insbesondere
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:12515" } -
Federpendel stark gedämpft - aperiodischer Grenzfall Theorie
Elongation des Körpers Aufgabe Weise nach, dass im aperiodischen Grenzfall die Funktion x t = hat x cdot left 1 + delta cdot t right cdot e
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:15490" } -
Doppeltes Federpendel
Bewegung des doppelten Federpendels Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen x 0 = x_0 und v 0 = dot x 0 = 0 wird die Bewegung eines doppelten Federpendels mit einem Pendelkörper der Masse m und
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:9225" } -
Federpendel Simulation mit Versuchsanleitung
Ergebnis Wenn ein Federpendel mit einem Pendelkörper der Masse m und einer Feder mit der Federkonstante D schwingt, dann ist die Schwingungsdauer T unabhängig von der Anfangsauslenkung x_0 proportional zur Wurzel der
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:13035" } -
Schwingende Boje
Bewegung einer schwingenden Boje Bei geeignet gewähltem Koordinatensystem vgl. Animation in Abb. 1 und den Anfangsbedingungen y 0 = y_0 und v 0 = dot y 0 = 0 wird die Bewegung einer schwingenden Boje mit der Dichte rho_ rm B und der Länge
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:8978" } -
Federpendel gedämpft
Aufstellen der Bewegungsgleichung Im Folgenden werden wir die Bewegung des gedämpften Federpendels mathematisch auf Basis des 2. Axioms von NEWTON Aufstellen und dann Lösen der Gleichung F=m cdot a Leftrightarrow a = frac F m ; * beschreiben. 1. Einführen eines
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:7496" } -
Federschwingung mit Ultraschallsensor
Beobachtung und Auswertung Joachim Herz Stiftung Abb. 4 Zeit-Kraft-Diagramm beim FederpendelEs ergeben sich die in Abb. 4 gezeigten Diagramme. Ein Glättung der Messwerte ist hier nicht erforderlich und die
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{ "LEIFI": "DE:LEIFI:17557" }
